Ceramist Search

CLOSE


Ceramist > Volume 23(1); 2020 > Article
납이 포함되지 않은 압전 특성의 (Na1/2 Bi1/2 TiO3)(1-x)-(BaTiO3) x 상전이 거동 연구

Abstract

In this study, the phase transition behaviors of lead-free (Na1/2Bi1/2TiO3)(1-x)-(BaTiO3)x (NBT-BT) are investigated by using Brillouin spectroscopy. The elastic properties, sound velocity and absorption coefficient of NBT-BT are characterized as a function of temperature along different crystallographic axes. The temperature dependences of the elastic constants of NBT-BT near the morphotropic phase boundary are determined for the first time. The unpoled NBT-BT single crystals exhibits the typical relaxor behaviors, presenting broad acoustic and dielectric anomalies. The application of electric field induced discontinuous changes in the elastic properties at ∼110℃, which indicates field-induced phase transition occurred. The electric field also changes the dielectric constant from more relaxor-like to ferroelectric-like dielectric behavior.

서론

압전소자 분야에서 가장 많이 쓰이고 있는 소재는 PbZr1-X Ti X O3(PZT)이다. PZT는 페로브스카이트 계 강유전체 물질로 압전계수와 에너지 변환 효율이 높은 특징을 가지고 있으며, 각종 센서와 전자 소자 등에 활용되고 있다1). 하지만 세계적으로 납이나 수은 같은 중금속 사용을 규제하고 있어 PZT처럼 납 기반의 소자들의 대체하려는 친환경 소재에 대한 연구가 활발히 이루어지고 있다2). 비납계 압전 소자들의 성능은 일반적으로 납기반의 압전 소자보다 열등하지만 이러한 친환경적인 요소로 인해 많은 주목받고 있다. 현재 비납계 압전 소자 중 (Na1/2 Bi1/2 TiO3)(1-x)-(BaTiO3) x 물질이 압전 상수 및 퀴리 온도가 비교적 높은 것으로 보고되고 있다35). 우수한 질의 NBT-BT 단결정이 성공적으로 성장된 이후로 비납계 압전소자에 대한 연구가 활발히 진행되고 있다.
NBT-BT는 Pb(Mg1/3 Nb2/3)O3(PMN)이나 Pb (Mg1/3 Nb2/3)O3-PbTiO3(PMN-PT) 같은 완화형 강유전체(relaxor ferroelectrics)로 분류되고 있다. 완화형 강유전체는 독특한 구조적 특성과 함께 이로 인해 조성 무질서도(compositional disorder)를 갖는 결정이다6). 완화형 강유전체에 대해서는 아직도 많은 연구가 필요하지만, 고온에서는 극성의 띄지 않는 상유전성(Paraelectric)상태로 존재하고, 이는 보통 강유전체의 상유전성과 비슷하다. 그렇지만 냉각 시 방향성을 가지는 쌍극자 모멘트가 무작위로 배열되어 작은 범위로 극성을 띄는 국소 분극 구역(Polar nanoregions, PNRs)를 생성하게 된다. 번즈 온도(Burns Temperature)에서 발행하는 PNRs에 의한 변화는 거시적으로는 결정의 대칭성 변화를 만들지 않기 때문에 구조적 상전이로 간주될 수 없다7). 하지만 PNRs는 결정체의 동적 거동에 영향을 미치므로 독특한 물리적 성질을 나타낸다. NBT-BT는 BaTiO3 (BT)의 조성별로 다른 상전이 특성을 보인다. 상평형도에 따라 고온에서는 모두 입방정계(cubic)의 상유전상이지만 BaTiO3의 함유가 0–6%인 곳에서는 온도에 따라 상유전체에서 반강유전체(Anti-ferroelectric)로, 반강유전체에서 강유전체 마름모계(Ferroelectric Rhombohedral)상으로 상전이하게 된다는 보고가 있다3). BaTiO3의 함유가 7–17%인 곳에서는 상유전상에서 반강유전상으로, 반강유전상에서 강유전체 정방 정계상(Tetragonal phase)으로 상전이 하게 된다. BT의 조성이 17% 이상인 곳에서는 상유전상에서 강유전상 정방 정계상(Tetragonal phase)으로 상전이 한다. BT의 조성이 6∼8% 정도인 소위 morphotropic phase boundary (MPB) 근처에서는 압전성, 유전상수 및 전기기계결합계수 등이 높아진다고 알려져 있다. MPB 조성의 NBT-BT가 압전 소자의 성능 면에서 매우 중요함에 따라 본 연구에서는 해당 조성의 NBT-BT 단결정에 대해 레이저 광산란 분광법인 브릴루앙 분광법을 이용해 상전이 특성을 조사하였다.

본론

강유전 상전이와 완화형 강유전체

고체의 전기적 특성에 따르면 전기전도도에 따라 크게 도체, 부도체, 반도체로 나눌 수 있으며, 부도체 중에는 유전체도 포함된다. 유전체는 전기적으로 중성이지만 전기분극(Electric Polarization)을 가지고 있어 부도체와 비교된다. 특히, 강유전체는 외부 전기장이 없어도 스스로 자발분극(Spontaneous polarization)을 형성함과 동시에 외부의 전기장에 따라 분극의 방향이 변하는 물질군을 일컫는다. 강유전체는 압전성과 초전성을 모두 가지고 있고 상대적으로 우수한 특성을 띈다. 따라서 강유전체를 이용하여 압전성과 초전성을 연구함과 동시에 압전 소자, 초전 소자도 개발할 수 있다.
완화형 강유전체 유전율 측정 시 온도 변화에 따라 유전율이 완만히 변하고, 주파수에 따라서 유전상수가 최대가 되는 온도인 T m에서 유전율이 넓고, 주파수에 따라서 T m의 위치가 변하는 것으로 알려져 있고, 이로 인해 유전상수가 매우 날카롭게 변하는 일반 강유전체와 구별할 수 있다.8)
완화형 강유전체 두가지 유형이 있다. 첫 번째 유형은 그림1(b)와 같이 T C에서 long-range ferroelectric order을 발생시키는 것이고, 두 번째 유형은 그림 1(c)와 같이 거시적인 상전이를 나타내지 않는 고전적인 강유전체이다. 완화형 강유전체에서는 B-사이트를 점유하는 두 종류의 양이온이 1:1로 정렬된 화학적 질서 영역(chemically ordered regions, COR)이 존재한다. COR은 정적이고 안정적이며 온도와 무관한 것으로 알려져 있다. 완화형 강유전체의 또 다른 특징은 나노스케일의 국부적인 분극이 존재하고 그 방향이 열적 요동 의해 무작위로 뒤집히는 PNRs의 존재이다. 온도 변화에 따른 PNRs의 구조적, 동적 특성의 변화로부터 몇 가지 특성 온도를 정의하고 논의할 수 있다. 고온부터 냉각할 때, 굴절률이 고온의 선형성에서 벗어나는 번즈 온도인 T B이 있고, 이는 일반적으로 유전상수가 최대치가 되는 T m나 큐리온도인 Tc보다 더 높은 온도에 존재한다7). PNRs는 T B에서 형성되기 시작하고, 이 상태를 ergodic relaxor state상태라 부른다. 온도를 더 낮추면 T*에서는 PNRs의 크기가 커지며 동적 거동이 현저히 느려지기 시작한다9). 즉 준정적(quasi-static) 상태로 변하는 것이다. T m에서는 유전율이 최대치가 된다. 유전상수의 분석에 따른 완화시간(relaxation time)이 발산하는 Vogel-Fulcher 온도인 T VF에서는 PNRs의 움직임이 완전히 멈추는 동적 동결(freezing) 상태가 된다. 그림 2에서는 완화형 강유전체 온도 의존성에 따른 동적 거동의 상태 변화를 특성 온도들과 함께 나타낸 그림이다.10,11)
그림 1.
(a)정상적인 강유전체, (b)상전이 특성이 있는 완화형 강유전체 (c)고전적인 릴랙서의 유전율 및 특성 온도들 (T B, T m, T c)의 거동8)
ceramist-23-1-101f1.jpg
그림 2.
릴랙서 내 PNRs 및 CORs의 온도 의존성
ceramist-23-1-101f2.jpg

브릴루앙 산란 실험

압전체의 상전이 거동을 확인하기 위해서 비탄성 광산란 실험인 브릴루앙 산란 실험을 진행하였다. 비탄성 광산란 실험은 결정 안으로 입사된 빛(광자)의 에너지가 열적으로 여기된 원자들에 의한 격자진동에 해당하는 에너지만큼 변화하는 과정을 측정한다. 브릴루앙 광산란 분광법은 첫 번째 브릴루앙 영역(first Brillouin zone) 가운데 부근에서 입사광자와 음향포논의 상호작용에 의해 발생하는 광산란 신호를 측정한다. 각진동수가 인 광자가 파수벡터 로 결정 안으로 진행하면 브릴루앙 산란에 의해 광자의 각진동수와 파수벡터는, 으로 산란되어 나온다.
그림 3.
결정에서의 광산란 모식도
ceramist-23-1-101f3.jpg
브래그 산란(Bragg scattering) 및 음파의 진행에 의한 도플러 효과에 따르면 파수벡터 사이의 관계는 다음과 같이 정리 된다13).
(식 1)
ks-ki=±q
(식 2)
q=2π=4πnλsinθ2
(식 3)
2nsinθ2=λ
여기서 는 음향포논의 산란 벡터이고, n은 결정의 굴 절률, Λ는 최대 혹은 최소 밀도간의 거리 또는 음향포논의 파장, θ는 입사된 빛과 산란된 빛 사이의 산란 각도이다. (식 1)에서 + 는 빛이 격자진동에 해당하는 에너지를 흡수하는 Anit-Stokes 산란에 해당하고 – 는 에너지를 빼앗기는 Stokes산란에 해당한다. 포논의 진동수는 다음과 같은 식으로 나타낼 수 있다.
(식 4)
υ=vA
(식 4)에 (식 3)를 대입하면 다음과 같은 식이 된다.
(식 5)
υ=2nVλsinθ2=qV2π
따라서 음속도 는 다음과 같은 식으로 나타내진다.
(식 6)
V=2πυq
음속도 Ѵ를 이용하여 샘플 내부에서 물질의 거동을 분석 할 수 있다.
그림 4.
NBT-BT[100]의 (a)브릴루앙 스펙트럼 (b) 온도의존성 그래프
ceramist-23-1-101f4.jpg
역산란 구도 실험에서는 축 방향 별로 나누어 정리하였다. 서로 다른 결정 축 방향에 대해 브릴루앙 역산란 실험을 진행하였으며, [100]축 방향에서는 그림 4의 (a)와 같은 스펙트럼을 얻었다. 약 50 GHz 근방에서 종음향 모드(longitudinal acoustic mode(LA mode))의 Brillouin frequency가 측정된다. 역산란 구도에서는 입방정계의 <100> 방향으로 진행하는 횡음향모드(transverse acoustic mode (TA mode))는 측정되지 않는다.
그림 4의 (b)에서 0 GHz을 중심으로 한 중앙피크 (Central Peak)가 0℃이하에서 약하게 존재하고, 약 0℃부터 400℃까지의 온도구간에서는 중앙피크가 강하게 나타남을 알 수 있다. 400℃ 이상에서는 중앙피크가 점점 사라지는 것으로 확인되었다. 그림 4(a)에서는 LA mode의 Brillouin shift의 온도의존성을 보여주는데, 브릴루앙 주파수가 넓은 영역에 걸쳐 완만하게 변하는 것을 보여준다.
그림 5의(b)의 반치폭 (Full width half maximum, FWHM) 역시 뚜렷한 상전이 구간을 구별할 수 없고 넓은 온도에 걸쳐 완만하게 바뀐다. 이는 완화형 강유전체의 대표적인 특징이다. cooling할 때와 heating할 때의 온도에 따른 Brillouin shift의 차이는 거의 없었다.
그림 6 NBT-BT의 역산란 Brillouin shift 및 FWHM 의 온도의존성 데이터 (a)(b)축 방향 [110], (c)(d)축 방향 [111]
그림 6은 0.95NBT-0.5BT의 [110]와 [111] 방향으로 진행하는 음향포논의 브릴루앙 주파수와 반치폭의 온도의존성을 보여준다. 그림 6(a)는 축방향 [110]으로 진행하는 LA mode에 대해 –196℃부터 900℃ 까지 heating 과정에서 얻은 데이터이다. [100] 방향에서 보이지 않았던 TA mode가 측정되며, 600℃부터는 TA mode가 측정되지 않는다.
그림 5.
NBT-BT[100]의 역산란 구도에서의 브릴루앙 온도의존성 데이터
ceramist-23-1-101f5.jpg
그림 6.
NBT-BT의 역산란 Brillouin shift 및 FWHM의 온도의존성 데이터 (a)(b)축 방향 [110], (c)(d)축 방향 [111]
ceramist-23-1-101f6.jpg
그림 7.
NBT-BT의 브릴루앙 스펙트럼 (a)[110] (b)[111]
ceramist-23-1-101f7.jpg
그림 7(a)는 [110] 방향으로 진행하는 음향포논에 대한 브릴루앙 스펙트럼을 보여준다. 500℃에서 TA mode가 약해지는 것이 확인되었다. 그림 7(c)은 축 방향 [111]에 대해서는 0℃부터 약 400℃까지 TA mode가 거의 측정되지 않음을 보여준다. 그림 7(b)의 브릴루앙 스펙트럼을 보면 TA mode가 약하게 보이는 것을 알 수 있다. 0℃부터 약 400℃까지 매우 약한 TA mode가 보이지만 곡선맞춤(curve fitting)은 불가능하였다. 하지만 400℃ 이상부터는 매우 강하게 측정되며, 반치폭 또한 정확히 구할 수 있었다.
그림 8에서는 NBT-BT의 [100]축 방향에 대해 얻은 데이터를 기반으로 음속도와 흡수계수가 온도의 함수로 제시되어 있다. 역산란 구도에서 음속도 Ѵ는 식(7)와 다음과 같은 식으로부터 얻을 수 있다[16,17,18].
(식 7)
2πυB=qV
(식 8)
V=2πυBλ4πn=υBλ2n
그림 8.
NBT-BT[100]의 음속도와 흡수계수의 온도의존성
ceramist-23-1-101f8.jpg
여기서 υ B는 역산란 구도에서 얻은 브릴루앙 산란 주파수를, n은 샘플의 굴절률을 의미한다. 여기에서 샘플의 굴절률은 온도에 따라 변하지 않는다고 가정하였고, 문헌상의 수치인 2.503으로 설정하였다19). 위의 식에서 볼 수 있듯이 음속도는 브릴루앙 주파수에 선형으로 비례한다. 흡수계수(Absorption Coefficient, α)는 음향 포논의 에너지 손실과 관련되며 브릴루앙 주파수의 반치폭과 음속도를 이용해 구한다16,20).
(식 8)
α=πΓV
여기서 Ι는 브릴루앙 주파수의 반치폭이고, V는 음속도이다. 흡수계수는 반치폭에 비례하고, 음속도에 반비례 한다.
그림 9은 NBT-BT의 [100] 방향으로 전기장을 인가해 폴링한 시료에 대한 브릴루앙 산란 스펙트럼의 온도 의존성을 보여준다. 이 결과를 얻기 위해 전기장을 인가해 poling한 후 액체질소를 사용하여 영하 –196℃부터 600℃까지 온도를 증가시키면서 측정하였다. 1 kV/mm 와 1.2 kV/mm의 전기장을 인가한 후 측정한 결과는 전기장을 인가하지 않았을 때와 동일한 결과를 얻었다. 하지만 1.4 kV/mm 이상 전기장을 인가한 결과에서는 전기장을 인가하지 않았을 때와 확연히 다른 경향성을 보임을 알 수 있었다. 전기장을 인가하지 않았을 때와 비교해서 브릴루앙 주파수가 증가하였다. 이후 약 110℃부근에서 전기장을 인가하지 않았을 때와 동일한 경향성을 보였다. 이는 PNRs가 전기장에 반응하여 저온에서 정렬되었다가 온도가 증가하면서 전기장에 의해 속박된 PNRs가 서서히 속박이 풀리면서 전기장을 인가하지 않았을 때로 되돌아감을 의미한다. 특히 1.4 kV/mm에서는 전기장을 인가했을 때와 인가하지 않았을 때 보이는 LA mode의 피크가 중첩되어 보이는 현상을 확인하였다. 이 전기장에서는 일부 PNRs는 전기장과 반응한 후 속박되고, 일부 PNRs는 속박되지 않은 것으로 보인다.
그림 9.
인가 전기장에 따른 NBT-BT[100]의 역산란 구도에서의 (a)브릴루앙 주파수와 (b)반치폭의 온도 의존성
ceramist-23-1-101f9.jpg
그림 10은 전기장을 1.4 kV/mm 조건 하에서 인가한 후 측정한 브릴루앙 스펙트럼을 보여준다. −50℃에서는 고주파수의 피크(약 55GHz부근)가 강하게 측정되며 저주파수에서 도출된 피크(약 52.5GHz부근)는 매우 약하게 측정된다. 온도 상승에 따라서 고주파수 성분의 피크는 점점 약해지며 저주파수 성분의 피크는 강해졌다. 그 뒤 110℃부근에서는 고주파수의 피크는 완전히 사라지며 전기장을 인가하지 않았을 때와 동일한 경향을 보인다. 두 피크가 공존하는 온도 범위에서는 강유전성 영역과 PNRs이 존재하는 완화형 강유전체의 영역이 공존하는 것으로 해석된다.
그림 10.
전기장 인가 후(1.4 kV/mm) NBT-BT[100]의 역산란 구도에서의 브릴루앙 스펙트럼의 온도 의존성 데이터
ceramist-23-1-101f10.jpg

결론

본 연구에서는 비납계 압전 물질인 NBT-BT의 상전이 거동을 비탄성 레이저 광산란 분광법으로 조사하셨다. poling되지 않은 (Na1/2 Bi1/2 TiO3)(1-x)-(BaTiO3)x 의 탄성특성을 브릴루앙 분광법으로 조사한 결과 음속도와 흡수계수가 매우 넓은 온도 범위에서 완만히 변하는 것을 확인하였다. 이러한 특성은 성장된 NBT-BT 단결정이 뚜렷한 상전이를 보이지 않는 완화형 강유전체의 거동을 보여줌을 의미한다.
상온에서 NBT-BT에 전기장을 인가한 후 가열 과정에서 탄성특성을 조사한 결과, 약 110℃의 온도에서 브릴루앙 주파수와 반치폭이 불연속적으로 변함을 확인하였다. 이는 상온에서 PNRs가 전기장에 반응하여 거시적 분극으로 정렬되다가 온도가 증가하면서 특정 온도에서 강유전 분극이 사라지면서 릴랙서의 상태로 되돌아감을 의미한다고 해석된다. 특히 1.4 kV/mm에서는 종음향 모드의 피크가 두 개로 갈라짐이 확인되었고 이는 해당 전기장에서 강유전상과 완화형 강유전상의 상태가 공존한다고 해석된다.

REFERENCES

1. B. Jaffe, W. R. Cook, H. JaffePiezoelectric Ceramics. Academic Press Ltd.; London: 1971.

2. Y. Saito, H. Takao, T. Tani, T. Nonoyama, K. Takatori, T. Homma, T. Nagaya, M. Nakamura, “Materials science: Lead-free at last.” Nature. 432, 84(2004).
crossref pdf
3. Ge Wenwei, Liu Hong, Xiangyong Zhao, Bijun Fang, Li Xiaobing, Feifei Wang, Dan Zhou, Yu Ping, Pan Xiaoming, Lin Di, Luo Haosu, “Crystal growth and high piezoelectric performance of 0.95Na0.5Bi0.5TiO3 −0.05BaTiO3 lead-free ferroelectric materials.” J. Phys. D: Appl. Phys.. 41, 115403(2008).
crossref
4. H. Wang, R. Zuo, X. Ji, Z. Xu, “Effects of ball milling on microstructure and electrical properties of sol-gel derived (Na0.5Bi0.5)0.94Ba0.06TiO3 piezoelectric ceramics.” Mater Des. 31, 4403–7 (2010).
crossref
5. A. Ullah, C.W. Ahn, A. Hussain, I.W. Kim, “The effects of sintering temperatures on dielectric, ferroelectric and electric field-induced strain of lead-free Bi0.5(Na0.78K0.22)0.5TiO3 piezoelectric ceramics synthesized by the sol gel technique”.” Curr Appl Phys. 10, 1367–71 (2010).
crossref
6. L. ERIC CROSS, “‘RELAXOR FERROELECI’ RICS.” Ferroebctrirs. 76, 241–267 (1987).

7. G. Burns, F. H. Dacol, “Crystalline ferroelectrics with glassy polarization behavior.” Phys. Rev. B. 28, 2527(1983).
crossref
8. K. Hirota, S. Wakimoto, D. E. Cox, “Neutron and X-ray Scattering Studies of Relaxors.” J. Phys. Soc. Jpn.. 75, 111006(2006).
crossref
9. E. Dul’kin, M. Roth, P.-E. Janolin, B. Dkhil, “Acoustic emission study of phase transitions and polar nanoregions in relaxor-based systems: Application to the PbZn/gNB/Os family of single crystals.” Phys. Rev. B. 73, 012102(2006).

10. S. Kojima, J.-H. Ko, “Broadband micro-Brillouin scattering spectroscopy of Pb(B1/3B’2/3) O3-based relaxor ferroelectrics.” Curr. Appl. Phys.. 11, S22(2011).
crossref
11. D. Fu, H. Taniguchi, M. Itoh, S.-Y. Koshihara, N. Yamamoto, S. Mori, “Relaxor Pb(Mg1/3Nb2/3)O3: A Ferroelectric with Multiple Inhomogeneities.” Phys. Rev. Lett.. 103, 207601(2009).
crossref pmid
12. A. A. Bokov, Z. 一G. Ye, “‘Recent progress in relaxor ferroelectrics with perovskite structure.” Journal of Materials Science. 41, 31–52 (2006).
crossref pdf
13. S. Speziale, H. Marquardt, T. S. Duffy, “Brillouin Scattering and its Application in Geosciences.” Reviews in Mineralogy and Geochemistry. 78, 543–603 (2014).
crossref
14. Eugene HechtOptics 4th. Addison–Wesley; 2001.

15. S. Hoffmann–Eifert, D. Richter, S.T. Kinstry, Dielctric, Ferroelectric, and Optical Properties. NE3rd 12.book Seite 33 Dienstag, 14. Februar. 2012.

16. J. Petzelt, G. V. Kozlov, A.A. Volkov, “DIELECTRIC SPECTROSCOPY OF PARAELECTRIC SOFT MODES.” Ferroebctrirs. 73, 101–123 (1987).
crossref
17. A. Pelaiz-Barranco, J. D. S. Guerra, “Dielectric Relaxation Phenomenon in Ferroelectric Perovskite-related Structures.” Ferroelectrics. (2010).
crossref
18. J.-H. Ko, M.-S. Jeong, B. W. Lee, J. H. Kim, Y. H. Ko, K. J. Kim, T. H. Kim, S. Kojima, M Ahart, “Pressure Dependence of Acoustic Properties of Liquid Ethanol by using High-pressure Brillouin Spectroscopy.” Korean Journal of Optics and Photonics. 24(5): (October, 2013).
crossref pdf
19. C. He, X. Yi, T. Wu, J. Wang, K. Zhu, Y. Liu, “ Wavelength dependence of refractive index in lead-free Nao.” sTiO3-BaTiO3 single crystals.” Optical Materials. 36, 2023–2025 (2014).
crossref
20. J.-H. Ko, T. H. Kim, K. Roleder, D. Rytz, S. Kojima, “Precursor dynamics in the ferroelectric phase transition of barium titanate single crystals studied by Brillouin light scattering.” Phys. Rev. B. 84(9): (2011).
crossref

Biography

ceramist-23-1-101i1.jpg
◉◉이 병 완
◉ 2019년-현재 성균관대학교 화학공학과 박사과정

Biography

ceramist-23-1-101i2.jpg
◉◉Haosu Luo
◉ 1978년 – 1982년 Nanjing University 화학과 학사
◉ 1985년 – 1992년 Shanghai Institute of Ceramics, Chinese Academy of Sciences, Shanghai, China 재료과학과 박사
◉ 1990년 – 1992년 Tohuku University, Japan Co-training with SICCAS 결정 물리학 박사
◉ 1996년 – 현재 Shanghai Institute of Ceramics, Chinese Academy of Sciences, Shanghai, China 교수

Biography

ceramist-23-1-101i3.jpg
◉◉김 정 규
◉ 2006년-2010년 성균관대학교 화학공학부 학사
◉ 2010년-2012년 성균관대학교 나노과학기술학부 석사
◉ 2012년-2015년 성균관대학교 나노과학기술학부 박사
◉ 2015년-2018년 Stanford University, CA, USA 박사후연구원
◉ 2018년-현재 성균관대학교 화학공학과 조교수
TOOLS
Share :
Facebook Twitter Linked In Google+ Line it
METRICS Graph View
  • 0 Crossref
  •    
  • 646 View
  • 55 Download
Related articles in Ceramist


ABOUT
BROWSE ARTICLES
EDITORIAL POLICY
AUTHOR INFORMATION
Editorial Office
Meorijae Bldg., Suite # 403, 76, Bangbae-ro, Seocho-gu, Seoul 06704, Korea
Tel: +82-2-584-0185    Fax: +82-2-586-4582    E-mail: ceramic@kcers.or.kr                

Copyright © 2020 by The Korean Ceramic Society. All rights reserved.

Developed in M2community

Close layer
prev next